R. Zinsser: Kineto-baric force --MEGA (Mechanical Energy from Gravitational Anisotropy) ![](0logo.gif) **[rexresearch.com](../index.htm)** --- **Rudolf G. ZINSSER** **Kineto-Baric Force** **( MEGA: Mechanical Energy from Gravitational Anisotropy )** --- --- ***Planetary Association for Clean Energy (PACE) Newsletter* (December 1981)** **"Mechanical Energy from Anistropic Gravitational Fields"** by **Rudolf G. Zinsser** [Illustrations not included] Matter may be temporarily turned into a state of anisotropy\* in relation to the gravitational field by a novel physical process. A gravitation-like force emerges, the kineto-baric force. (\* Anisotropy refers to the exhibition of properties --- as velocity of light transmission, conductivity of heat or electricity, compressibility --- with different values when measured along axes in different directions) For its generation, pulses of a hitherto unknown and non-electromagnetic "trigger energy" are fed into the substance of an activator whose gravitational characteristics are to be changed by "steps of activation". The trigger energy is gained from electromagnetic moving fields. The direction of the feed-in determines the direction of the force. This kineto-baric force diminishes very slowly after a step to activation relative to the duration of the initiating pulse. Because of this feature, it is possible to accumulate the effects of a large number (up to 1010 have been measured) of activation steps into measurable and technically useful magnitudes.(15) Empirically, no known interaction of activated matter with its surrounding has been determined. In this respect, the process appears to represent a new phenomenon. (1, 2, 3, 15) **Characteristics of the New Prime Mover** The phenomenon is accompanied with its own ratio: the mean kineto-baric force times its period of decay determines a motive impulse: the new prime mover. The kineto-baric force accelerates freely movable, activated matter; such dynamic processes occur in an open physical system. The trigger energy itself does not contribute to the impulse gain. Rather, it produces the anisotropy of the gravitational field, causing an exchange of impulses between the immense store of baric\*\* (mechanical tension) within the range of effectiveness of geometrodynamics (7) and mechanical events in our habitual mass distribution. Experimental investigations reveal a gain-of-impulse-to-energy ratio whose value surpasses the values of conventional propulsion methods by several powers of ten. (1, 3) (\*\* Related to gravitational actions) **The No-Common-Center-Of-Gravity Principle** The mechanical effects run in physical systems ("Y-Systems") whose range of effectiveness is foreign to conventional knowledge. Within Y-systems, Newton's Principle of Action and Reaction is still valid, but there is no definable common center of gravity between both reaction partners of the dynamic processes. One of them is the activated matter which can be attributed with a center of gravity in the usual manner. The other one --- conventionally labeled as reaction-mass --- is the local origin of the gravitational moving orders (for mass) which cannot be attributed with a center of gravity by definition. There are several well known mathematical "pictures", for example "the guide-field property of space", the "the density- and pressure-gradients" in the hydrodynamic presentation, or "the locally altered geometry of space". (6, 7, 10, 12) Common to them is that the notion of natural lengths is not applicable, thus no localized center of gravity can be defined: within a Y-system the center-of-gravity law cannot be employed, thus the laws of impulse and energy with respect to the = "related to gravitational actions" trigger energy lose their physical realities as they are based on the assumption the center-of-gravity law is applicable; neither can energy be defined as force times distance traveled under the action of that force, nor as kinetic or heat energy as the latter is kinetic energy of the random motion of molecules. Kinetic energy implies a differentiation of lengths, hence this notion is not applicable. Only the above-mentioned baric tension exists in Y-systems. With "normal" gravitation it is in an isotropic state; no energy can be derived. In contrast, energy can be produced from gravitational fields in the anisotropic state of activated matter. As there are no natural lengths in Y-systems, it follows that velocity relative to any inertial system does not enter into the balance of trigger energy of activated matter. Furthermore, the reaction "mass" (the guide-field property of space, etc.) cannot absorb kinetic energy as compared with jet propulsion where the jet carries away most of the fuel's energy, most of it in the form of kinetic energy, then heat and noise. **Gaining Energy from Redistributions of Mass** How does the gain of energy come about in the mass-distribution? This "mental experiment" may explain: Let the origin of a coordinate system be anchored in a force-free particle and the matter to be activated be within that inertial system. Now an activation step is applied; a Y-system arises. The impulse emerging from it accelerates the activated matter during the period of decay; a gain velocity XXX occurs in the initial system but not in the Y-system as explained above. The Y-system ceases to exist at the end of the decline, and no dynamic record survives. A second step of activation is applied, a new Y-system arises which accelerates the activated matter, adding a further XXX during its decay. The velocity is now 2 XXX. When *n* activation steps have been applied, *n* independent Y-systems have acted one after another; the velocity in the inertial system rises to *n* XXX. Obviously, the kinetic energy grows by the square of *n*. Let E be the trigger energy used up for each step of activation. Then it is true that the kinetic energy in the initial system grown Ek = *n*2E, while the input of trigger energy was *n*E. Hence the energy gain = *n*(*n*E-E). With a typical repetition rate r = 40 Mc of the activation steps it is easy to see that the gain --- which is derived from the range of effectiveness of geometrodynamics --- surpasses the input by may powers of ten. **Key for Practical Applications** Suitable physical measures permit the application of activation steps at a high repetition rate, and let a large number of Y-systems act separately (just as in the mental experiment) yet simultaneously. Thus a similar gain of impulse and energy can be obtained in a much shorter space of time while the force component of the impulse-gain rises to measurable and finally technically useful magnitudes of accumulation. (15) **Experimental Results** A main difficulty has been reproducibility as not all the physical parameters were recognized or obvious. Most activators had a mass between 200 gr and 500 gr. The mass affected by primary activation was between estimated 5 and 50 mg. Stored impulses of 104 to 105 dyne-sec had been observed with a useful effect of 6 Newton-sec per Watt-sec of energy. On some occasions 106 and more dyne-sec with force components of 100 dyne to over one pond were observed. (1, 2, 3, 15) Why was it so difficult to reproduce primary force components of more that 2 to 4 dyne? During the last 10 years or so, primary activation was done with relatively crude apparatus whose continuous systematic development would literally require a team of unavailable technicians and scientists. On the other hand, the art of measurement was intensively developed and tested over a period of several years. The specially devised and developed bifilar torsion and strip suspended balances (no static friction when standing still) proved to be fully reliable. In this way it was ascertained that the experimenter is not misled by "dirt-effects". The measured value to dead weight ratio is of the order of 10-6. Balances with these properties are not commercially available. **Propulsion Applications** *1) Replacement of ion or plasma drives ~* Force components of the impulse of between 1 and 5 pounds as observed during exploratory experiments suggest an early application for replacement of existing ion or plasma drives, and/or those which are in the stage of development. Ion or plasma drives are intended to "spiral" telecommunication satellites from a low (and fuel-saving) parking orbit into a geostationary one some 36,000 km up. This procedure saves a lot of fuel as the power for the "electric" drive is taken from solar cells over a long period of time. The payload can be increased accordingly. MEGA-propulsion is superior: electric energy requirements would be down to about 1% as observed during experiments. If larger force parameters were employed the time taken would be cut accordingly. Furthermore, no reaction mass such as mercury is required. Hence the new propulsion units could be operational for indefinite periods, in contrast to ion or plasma drives whose operation life is limited by the reaction mass. *2) Assistance to jet propulsion of planes ~* An increase of the force parameter could be envisaged in the form of hybrid propulsion saving over 75% of the fuel in jets. The relatively small advantage compared with example (1) is due to the need for directional maneuverability of the force component within, say 30 sec. This demands its correspondingly fast decline. To maintain the required thrust more trigger energy has to be used up, yet still at powers of ten less than with conventional drives. *3) Interplanetary space travel ~* The working hypothesis or theory of the propulsion had been evolved before experimental work began in the early 1950s and permitted the prediction of the primary effects --- the new prime mover --- within tolerable quantitative limits. This success suggests that further extrapolations are permissible. An example, in interplanetary space travel: for a return flight, Jupiter-Ganymede, the mass ratio of fuel + oxidizer to fully equipped ship with crew can be smaller than 7:1. Powered flight throughout with 1 g (earth) acceleration, hence no weightlessness. On reaching halfway, change to deceleration, once again with 1 g. One-way travel time of about 7 days depending on the relative positions of the planets. No ballistic flight path, almost proceeding in a straight line. Return to Earth in a similar fashion, hovering at low speed back into atmosphere. No reentry heat problem. **Transfer and Call-Off Effects** Activated matter transfers neutral matter of any kind in its vicinity more or less quickly into a state of anisotropy. The speed of the process depends upon the magnitude of anisotropy of the originally activated matter and its proximity. The transfer effect may be termed secondary activation, or for short, "infection effect". Call-off effects from activated or infected matter: impulses of 104, 105 and more dyne-sec can be called by known, other one by still unexplained, stimuli. Tiny accelerations which cannot be registered by neutral measuring arrangements (as the latter's sensitivity is a few powers of ten too small) cause random mechanical unrest of the force indicating parts. The unrest can be called by tiny movements of air in the casings of the balances or even the impulsive force of the movement of single air molecules. Provisionally considered, the unrest has nuisance value for the art of mensurating. With force components of the impulse smaller than, say 5 dynes it is difficult to distinguish between call-off and primary effects. The unrest has been observed over a period far longer than one year with power off. On the other hand, the movements of the balance is converted into heat by the brakes (damping) of the balances) One can compute the flow of energy into the brakes: it is several powers of ten higher than had been spent for the primary activation even over a relative short period of observation of a few months. (4) It appears to be possible to control and optimize the energy gain by artificial mechanical stimulation in vacuo. Measurements revealed horizontal accelerations of less than 10 -7 g (gravitational acceleration) can cause significant effects as observed on bifilar torsion balances. The component of unrest which is stimulated by tiny air movements could not be observed in a high-vacuum chamber, according to expectations. (4) **The Unclarified "Come-In" Effect** When persons who were present during a primary activation of the converter under observation approach the arrangement after a sufficiently long period of absence, an impulse of similar value as above is released. When persons who were not present during the primary activation approach the balance without the experimenter, no effects are observed. The come-in effect appeared also when the setup was placed inside a high-vacuum chamber. (14) For a possible interpretation it is suggested: with the primary activation a certain baric pattern may have arisen and stored partly by the activated matter and partly by the mass of the experimenter. When reapproaching, the similarity of both pattern could perhaps be "Recognized" and trigger the effect. It is strange, however, that with inorganic matter such as a transformer plus metal ballast, or furniture of similar mass as a man and under similar circumstances the effect could not be repeated so far. **EM Triggering** Tiny electromagnetic spherics of natural or artificial origins can also trigger impulses of similar high frequency signals which by theory and experimental experience cannot cause primary activations. **Periodicities** Effects with a periodicity of approximately 24 hrs and with different periodicities. The stimulant is also not clarified. The observed force component of the impulses measure between 3 and 10 dynes, and last for about one to several hours. One particularly interesting sequence of periodic effects was registered during 4 days, from Nov. 8 to Nov. 11, 1979 when it disappeared into the background unrest. Its periodicity was about 24 hr 20 min, and thus not pointing towards the sidereal day. Other records indicate a period of slightly less than 24 hr and give food for thought. Further periodicities were 18 hr and 36 hr. (3, 15) **Effects producing Large Impulsive Forces** There are strong indications that part of the unrest is composed of random sequences of large impulsive forces alternating in the directional orientation. It is estimated that the force component amounts to about 10 Newton with a duration of less than 1 millisecond. With specially developed recording equipment records could be taken which suggest that the force component could even be in the range of 10 Newton, and the duration shorter than 10 -4 seconds. Known radiations could not be detected so far. However, a biological action-at-a-distance acting through the walls of sealed containers could be proved. **Biological Effects** Germination of plant seed is speeded up, yet pursuant growth is retarded. The rate of cell divisions is diminished. No negative effects on plants, animals (mice during a "pattern screening") nor on the experimenter have been observed in over 26 years of experimenting. **References** 1) Peschka, W.: "Kinetobarische Effeckte als mogliche basis fur neuartige Antriebsprinzipien" *Raumfahrtforschung* 2 (1974). 2) Peschka, W.: "Kinetobarische Effeckte -- ein neues Phanomen?"; *Umschau* 75 (5): 152. 3) Peschka, W.: "Kinetobarische Effeckte als mogliche basis fur neuartige Antriebsprinzipien"; internal communication, *Berichte* at the DFVLR (Aug. 31, 1973). 4) Peschka, W.: During a lecture at Univ. Munchen (Feb. 29, 1980). 5) Sanger, E.: *Raumfahrt*: ECON-Verlag, Duseldorf-Vienna (1964). 6) Taylr. E. & Wheeler, J.: *Spacetime Physics*: Freeman & Co., SF (1966). 7) Wheeler, J: *Einstein's Vision*; Springer, NY (1968). 8) Rosenfeld, L.: *Physik* 5: 113 (1930); *Zeit. Physik* 65: 589 (1930); Bergman, *et al*., *Phys. Rev.* 78: 329 (1950); Pirani, F. & Schild: *Phys. Rev.* 79: 986 (1950); DeWitt, S.: *Dynamical Theory of Groups & Fields in Relativity, Groups & Topology*; Gordon & Breach, NY (1964). 9) Higs, et al.: "The Dynamics of General Relativity" in Witten: *Gravitation: An Introduction to Current Research*; Wiley & Sons, NY (1962). 10) Vittie, G.: *General Relativity & Cosmology*; Chapman & hall (1956). 11) Born, M.: *Einstein's Theory of Relativity*; NY (1962). 12) Dennen, H.: "Die Relativitats Theorie"; *Umschau* 6: 162 (1980). 13) Saxl, E. & Allan, M.: 1970 "Solar Eclipse": *Physical Review-D* (15 Feb. 1971). 14) Senkowski, E.: personal communication. 15) Zinsser, R.: "Energie aus einer neuen regenerativen Quelle?"; unpublished ms (180). --- **US Patent 4,085,384** (April 18, 1978) **Circuit for producing pulses by differentiating output of sawtooth oscillator** **Rudolf G. Zinsser** **Abstract --**The generator produces a pulse train with a given pulse duty factor and a relatively small pulse width, and comprises an oscillator including a resonance circuit having multiple frequencies and tuned to the fundamental frequency corresponding to the pulse repetition rate and to at least the first and second harmonics of the fundamental frequency. On the output side, there is generated a sawtooth wave with a steep leading edge having an inflexion point. Differentiation members couple the resonance circuit to a load so that, as a result of matched differentiation of the steep leading edge of each sawtooth of the wave, a pulse, having a pulse width corresponding approximately to the pulse time of the leading edge, acts on the load. Inventors: Zinsser; Rudolf G. (Idar-Oberstein, DT) Assignee: Reuter Technologie GmbH (Am Rauhen Berge, DT) Current U.S. Class: 331/74; 327/304; 331/168 Intern'l Class: H03B 005/10; H03K 005/01; H03K 006/0 Field of Search: 331/74-77,117 R,167-171 328/59,60,28,66-68,34,36 307/261 References Cited: U.S. Patent 2,461,321, Feb., 1949; Guillemin 328/59; USP 3,508,157, Apr., 1970; Mobley 328/66. **Figure 1** ![](uspfig1.jpg) **Figure 2** ![](uspfig2.jpg) **Figure 3** ![](uspfig3.jpg) **Claims [ Not included here ]** **Description** *FIELD & BACKGROUND OF THE INVENTION:* The invention relates to a pulse generator for producing a pulse train with a given pulse duty factor and a relatively small pulse width. Pulse generators for producing pulse trains are known in manifold designs. In pulse generators of this type, the steepness of the pulses is determined by the upper limiting frequency of the active elements. When the upper limiting frequency is reached, the amplification becomes smaller than 1 so that the oscillator in the pulse generator ceases to oscillate when the limiting frequency is exceeded. For the manufacture of pulse generators with very short pulses and very steep edges, it is therefore necessary to provide active elements which have an upper limiting frequency which is above the component frequencies determining the steep edges. The development and the manufacture of active elements of this type for high frequencies in the megahertz or gigahertz range are very involved and cost-intensive. It is thus desirable to provide a pulse generator which can be operated with active elements, the upper limiting frequency of which is very much lower than the highest component frequencies determining the steep edges. It is immaterial here whether thermionic tubes or semi-conductor devices are used as the active elements in the oscillator part of the pulse generator. *SUMMARY OF THE INVENTION:* According to the invention, this object is achieved by an oscillator comprising a resonant circuit which has multiple resonances and which is tuned to the fundamental frequency of the oscillator and to at least the first and second harmonics and, if appropriate, to higher harmonics in such a way that, on the output side, a saw-tooth wave is generated, each steep leading edge of which has an inflexion point, and by coupling the resonant circuit via differentiation members to a load in such a way that, as a result of appropriate differentiation of the steep leading edge of the particular saw-tooth, a pulse with a pulse width corresponding approximately to the pulse time of the leading edge acts on the load. A development of the invention provides that the amplitude of the highest harmonic, determing the pulse width, is substantially smaller, and preferably about 1/4 or 1/6 and less, than the amplitude of the fundamental frequency determining the pulse repetition rate, and that the intermediate lower harmonics have an amplitude which is smaller than that of the fundamental frequency and which also decreases to the value of the highest harmonic as the ordinal number of the harmonic increases. However, it is also provided that the amplitude of the higher harmonic, determining the pulse width, is substantially smaller, and preferably about 1/4 or 1/6 and less, than the amplitude of the fundamental frequency determining the pulse repetition rate, and that the lower intermediate harmonics have an amplitude which is equal to the amplitude of the highest harmonics. It is already known that a saw-tooth wave with a linear rise can be resolved into an infinite series of sinusoidal waves. For the present invention, however, only a limited smaller number of harmonics is necessary, the particular highest harmonic together with the fundamental frequency determining the pulse duty factor of the pulse train. The amplitudes of the fundamental frequency and of the individual harmonics can be in a mutual relationship, such as can be derived for the corresponding component waves by a Fourier analysis of a saw-tooth. However, it is by no means necessary that these amplitude relationships apply. Rather, a multiplicity of alternative amplitude relationships can be used and it has been found that it is sufficient for optimum operation if the amplitudes of the harmonics each are 1/4 and less than the amplitude of the fundamental frequency. Neither is it necessary that all the harmonics between the fundamental frequency and the highest harmonic are utilized, as will be explained in more detail in the following text. The pulse generator according to the invention has the advantage that it enables a pulse train of very short and steep as well as powerful pulses to be generated at a relatively high pulse repetition rate. For the pulse generator, it is thus possible to use powerful active elements which have a relatively low upper limiting frequency and which hence ensure reliable operation of the pulse generator. It is a further advantage of the pulse generator that the pulse amplitude and hence the power are mainly derived from the fundamental frequency, while the harmonic oscillations in the main only contribute to the steepness of the pulse edges, the highest harmonic determining the pulse width and hence, in cooperation with the fundamental frequency, the pulse duty factor. According to a further development of the invention, it is also provided that the oscillator circuit is connected to a supply voltage via band stop filters which are connected in series and which have a high transfer resistance for the base frequency and for the particular frequencies of the harmonics. In this way, the draining of energy, associated with individual frequencies, from the multiple resonant circuit is avoided, and this is important for optimizing the operation of the pulse generator. *BRIEF DESCRIPTION OF THE DRAWING:* The features and advantages of the invention can also be seen from the description which follows of illustrative embodiments, in conjunction with the claims and the drawing in which: FIG. 1 is a circuit diagram of a pulse generator according to the invention in a diagrammatical representation; FIG. 2 is a circuit diagram of a further embodiment of the multiple resonance circuit, such as can be used in the circuit according to FIG. 1; and FIG. 3 is a graphical representation of a saw-tooth wave and the pulses derived therefrom, in order to illustrate the mode of action of the invention. *DESCRIPTION OF THE PREFERRED EMBODIMENTS:* FIG. 1 shows the circuit diagram of a pulse generator which consists of a push-pull oscillator 10 with a multiple resonant circuit 11 and a circuit 12 which couples it to a load 13. The oscillator part of the pulse generator is connected to the supply voltage +V via a chain 14 of filters. With the exception of the multiple resonant circuit 11, the oscillator circuit is constructed in the conventional manner as a push-pull oscillator, the illustrative embodiment described operating with two thermionic tubes 20 which feed back crosswise from the anode to the grid via coupling capacitors 21 in such a way that the tubes are operating with high gain. This part of the oscillator circuit can be built up in any desired manner as long as, in cooperation with the multiple resonant circuit 11, it results in an oscillator circuit. The active elements used here will be those which have an upper limiting frequency above the frequency of the fundamental. In the type EL 152 tubes used in the illustrative embodiment, the upper limiting frequency is about 120 MHz, whilst the pulse repetition rate generated by the pulse generator is about 45 MHz, the fifth and higher harmonics being utilized depending on the design of the multiple resonant circuit 11. It is also not necessary that the active elements consist of tubes. Rather, semi-conductor elements can also be used in their place. The multiple resonant circuit 11 of the oscillator circuit is built up in such a way that it consists of a multiplicity of resonant circuits, each of which is tuned to particular frequencies. These are the fundamental frequency which determines the pulse repetition rate and the harmonics associated with this fundamental frequency. In FIG. 1, the multiple resonant circuit is built up symmetrically and comprises an inductance 25 to which a capacitor 26 is connected in parallel. These two elements are tuned to the fundamental frequency fo. A secondary resonant circuit which is tuned to the second harmonic 2fo comprises a part of the inductance 25 and a capacitor 28. Attenuators 29 are connected to this secondary resonant circuit in order to adjust the amplitude of the second harmonic to a value which is smaller than the amplitude of the fundamental frequency. The secondary resonant circuit for the third harmonic 3fo is sub-divided and comprises the capacitors 30 and 32, each of which is connected in parallel to a respective end section of the inductance 25. This secondary resonant circuit is also attenuated with the aid of attenuators 31 in order to adjust the amplitude to a value which is smaller than that of the fundamental frequency. The secondary resonant circuits for the fourth and fifth harmonics 4fo and 5fo comprise a capacitor 34 or a capacitor 36, respectively, which are connected in parallel to a respective section, corresponding to the harmonic, of the inductance 25. These secondary resonant circuits are also connected to attenuators 35 or 37 respectively. The individual attenuators of the secondary resonant circuits can be designed in the customary manner and can consist, for example, of adjustable ohmic resistances which are connected in the customary manner to the associated secondary resonant circuit. The ratio of the amplitude of the harmonics, the magnitude of which has been adjusted by the attenuators, to the amplitude of the fundamental frequency does not have to follow any particular set pattern. However, since the fundamental frequency in the main determines the pulse power of the pulse generator and the harmonics in the main only have an influence on the shape of the pulse, that is to say the steepness of the edge, the fundamental frequency must have the largest possible amplitude value, whilst it suffices if the harmonics have an amplitude of 1/4 and less. In an actual circuit, good results could be obtained using the following functional relationship: A(fo); A/4(2fo); A/4(3fo); A/4(4fo); A/4(5fo) Other amplitude ratios, with the amplitude decreasing as the order of the harmonics increases, have also given satisfactory results. As already mentioned, the amplitude of the harmonics primarily affects the steepness of the edge and in particular the trailing edge of the pulse. The steepness of the latter is completely independent of the limiting frequency or the characteristic properties of the active element. The pulse duty factor of the pulse train is determined by the highest harmonic which is used, since the latter determines the pulse width, as will be explained in more detail later by reference to [FIG. 3](#uspfig3). According to [FIG. 1](#uspfig1), the oscillator circuit is connected to the load 13 via the coupling circuit 12. This coupling circuit consists in each case of a quarter-wave line which is connected to the decoupling taps of the inductance 25 and joins the differentiation capacitors 40 to the multiple resonant circuit 11. These differentiation capacitors are of an order of magnitude of about 1 to 5 pF when the pulse repetition rates are of an order of magnitude of about 45 MHz and at least the fifth harmonic is used. The saw-tooth potential applied via the quarter-wave lines is differentiated by these differentiation capacitors 40 so that the pulses derived from the saw-tooth by the differentiation come to act on the load 13. For optimum operation it is advantageous if there is matching between the multiple resonant circuit 11 and the load 13, but satisfactory pulses can still be produced even in the case of mismatching. FIG. 2 shows a further embodiment of a multiple resonant circuit 111 which can be used in place of the multiple circuit 11 in the circuit according to FIG. 1. This multiple resonant circuit 111 is built up asymmetrically and differs from the embodiment according to FIG. 1 in that the secondary resonant circuit tuned to the harmonic 4fo is lacking. This results in a saw-tooth wave which has a somewhat modified shape but from which the same pulse repetition rate and the same pulse duty factor as in the embodiment according to FIG. 1 are derived if the same frequency of the fundamental is used. The elements corresponding to the build-up of the multiple resonant circuit 111 are characterized in FIG. 2 by corresponding reference numerals augmented by the value 100. For satisfactory operation of the pulse generator, it is also necessary, in the embodiment according to FIG. 2, that the amplitudes of the harmonics are reduced relative to the fundamental frequency. The same amplitude relationships as mentioned in connection with FIG. 1 can be used. In an actual circuit build-up, the following amplitude relationship was provided and used very successfully: A(fo); A/.sqroot.2(2fo); A/2 (3fo); A/4 (5fo) Of course, satisfactory results are also obtained with many other relationships which differ from the amplitude relationship indicated, since, as already mentioned, the harmonics make only a minor contribution to the total power of the generated pulse train, the energy of which is in the main derived from the fundamental frequency. The asymmetrical build-up of the multiple resonant circuit 111 according to FIG. 2 has an advantage because the spacially different couplings of the capacitors, associated with the individual secondary resonant circuits, to the inductance 125 facilitate the adjustment of the relative phase position of the secondary oscillations and hence facilitate the tuning of the multiple resonant circuit. The most favorable conditions are established when the relative phase angle of the individual secondary oscillations is 0. In such a pulse generator, built up in accordance with the examples illustrated, pulses with a peak-to-peak amplitude of 400 V could be generated using type EL 152 tubes, the frequency of the fundamental being about 45 MHz. As will be explained in more detail in the following text, the pulse duration is derived from half the period of the highest harmonic. However, pulses with peak-to-peak amplitudes between 600 V and 800 V and a pulse width of 2.5 nanoseconds are also possible using the same tubes. At lower powers, it is also possible to generate pulses with a pulse width of about 0.5 nanoseconds. In order to explain the pulse generator circuit, reference is made to FIG. 3 which, in part a), shows a saw-tooth oscillation which is built up from a base oscillation with the frequency fo and also the second harmonic with the frequency 2fo and the third harmonic with the frequency 3fo. On top of the time axis, the third harmonic 3fo is drawn in dotted lines with the relative phase position 0. This representation clearly shows that the superposition of the second and third harmonics on to the fundamental frequency already leads to a saw-tooth wave which has a leading edge with markedly steeper and markedly flatter slopes. In the region of the steep leading edge, the saw-tooth wave has an inflexion point which preferably lies approximately in the middle of the steep leading edge. By differentiating this saw-tooth oscillation with the aid of the differentiation capacitor 40 according to FIG. 1, a curve of potential is obtained, such as can be seen from the diagram b), which makes it possible to see that the differentiation of the steeper leading edge with the inflexion point produces a pulse, the pulse duration of which depends on half the period of the highest harmonic 3fo used. In building up the saw-tooth wave from a fundamental frequency and higher harmonics, the steepness of the steep edge can be further increased and the pulse duration can thus be further reduced, the pulse duration resulting, as mentioned, from half the period of the highest harmonic (for consistency). If, as compared with the mode of representation according to FIG. 1, a modified build-up of the multiple resonant circuit is used, either by omitting the secondary resonant circuit with the fourth harmonic or by adding further secondary resonant circuits with higher harmonics, the chain 14 of band stop filters must be adapted correspondingly and, in the band stop filters connected in series, a band stop filter tuned to the missing harmonic (consistency) must be omitted or, respectively, when further secondary resonant circuits are added, band stop filters must be added which are tuned to the frequency of the corresponding harmonics. In the preceding text, a pulse generator has been described which, with different types of build-up, is suitable for generating pulses of very short duration at a relatively high repetition rate, it being possible for the uppermost limiting frequency of the active elements in the oscillator circuit to be substantially lower than the component frequencies corresponding to the steepness of the edge of the pulses. By an appropriate design of the multiple resonant circuits it is possible to vary the pulse duty factor for a given pulse repetition rate and to create pulses with a very small pulse width. The pulse generator according to the invention is very stable with respect to the pulse repetition rate and to the set pulse duty factor and, in the case of a sufficiently high power of the fundamental frequency, also yields powerful pulses. --- **"Kinetobarische Effekte als mogliche Basis fur neuartige Antriebsprinzipien"** von **W.Peschka** ( DFVLR Institut fur Energiewandlung und elektrische Antriebe, Stuttgart ) *Zeitschrift Raumfahrtforschung* 2: 66-72 (1974) **Inhalt ~** **1. Einleitung** **2. Prinzip des Experimentes** **3. Beschreibung der Drehwaage und der Messanordnung** **4. Durchgefuhrte Versuchsarbeit** **5. Versuchsergebnisse** **6. Folgerungen hinsichtlich dynamischer Wirkungen** **7. Folgerungen im Hinblick auf neuartige Informationsubertragung** **8. Zukunftiges Programm** **9. Zusammenfassung** --- **1. Einleitung** Im folgenden wird uber Versuchsergebnisse berichtet, deren experimenteller Befund vollig eindeutig ist, deren Erklarung bzw. Zuruckfuhrung auf bekannte Phanomene bisher nicht gelungen ist. Der Gedanke und die Ausfuhrung derartiger Untersuchungen stammen ursprunglich von R.G. Zinsser), der im Laufe zehnjahriger sorgfaltiger experimenteller Arbeiten bemerkenswerte Ergebnisse erzielt hat. Dabei soll das Auftreten dynamischer Effekte also Kraftwirkungen an entsprechenden Proben festgestellt worden sein. Wir wurden gebeten, eine experimentelle Prufung dieses Sachverhaltes durchzufuhren. Zunachst erschien die experimentelle Prufung relativ einfach. Im Verlauf der Arbeiten zeigte es sich jedoch, dass die Ausschaltung ausserer Storeinflusse derartig schwierig war, dass nunmehr erst nach drei Jahren Arbeit diese dynamischen Effekte als gesichert gelten konnen. Hierbei handelt es sich im wesentlichen um statistische Aussagen aufgrund von Auswertungen anhand einer grossen Anzahl durchgefuhrter Versuche. Die Aussicht, hier moglicherweise einem neuen Phanomen, welches bisher unbekannte Kraftwirkungen auf Korper ausuben kann, gegenuber zu stehen was Anwendungen in der Raumfahrt denkbar machen konnte -, bot Anlass und Berechtigung, diese Arbeiten in entsprechendem Rahmen, zumindest bis zur Klarung des weiteren experimentellen Tatbestandes, fortzufuhren. **2. Prinzip des Experimentes** Es wurden Proben benutzt, die im wesentlichen Schwingkreiselemente, also Induktivitaten und Kapazitaten, oder aber hochfrequente Leitungsbauelemente wie beispielsweise Viertelwellenleitungen darstellen (Bild 1 ). Diese Schwingkreise bzw. Leitungsbauelemente befinden sich in Wasser (Leitungswasser oder entsalztes Wasser). Diese Anordnung bildet mit dem dazu gehorigen Behalter als Isoliermaterial die Probe. Es zeigte sich, dass hierbei nicht ausschliesslich Wasser zur Erzielung dieser Effekte erforderlich ist. Der Vorteil in der Verwendung von Wasser liegt in seiner grossen Dielektrizitatskonstante, wodurch relativ kleine Abmessungen der Proben unter Berucksichtigung der zur Verwendung gelangenden Frequenzen und Wellenlangen moglich werden. Neben anderen Erscheinungen, auf welche in diesem Rahmen nicht eingegangen werden kann, zeigen diese Proben nun bei induktiver oder kapazitiver Einkopplung von Hochfrequenzenergie dynamische Wirkungen. Die Proben unterliegen also Kraftwirkungen. Zum Nachweis derartiger dynamischer Wirkungen, die bei unseren Versuchen relativ klein waren (Krafte im Gebiet von 1 bis 10 dyn), wird die Probe auf einer Drehwaage entsprechender Empfindlichkeit gelagert. Diese Versuchsanordnung wurde nicht von uns entwickelt, sondern in wesentlich verbesserter Form ubernommen. --- **Bild 1: Prinzip der verwendeten Proben** ![](pesch1.jpg) --- **3. Beschreibung der Drehwaage und der Messanordnung** Es wurde eine Drehwaage in bifilarer Aufhangung (um Materialeinflusse der Aufhangedrahte auszuschliessen) benutzt (Bild 2, 3). Das Material der Drehwaage sowie samtlicher verwendeter Teile ist nicht ferromagnetisch oder paramagnetisch, sondern besteht im wesentlichen aus Aluminium und Messing. Die Aufhangung ist aus 0,3 mm Edelstahldraht. Die gesamte Drehwaage befindet sich in einem Gehause, um Einwirkungen ausserer Luftstromungen auszuschliessen. Elektrostatische Einflusse, magnetische Einflusse sowie Luftbewegung haben bei entsprechender Anordnung nachweislich keine storende Wirkung, welche die Grossenordnung des zu erwartenden Effektes erreicht. Dies konnte nach einer langen Reihe von umfangreichen Versuchen nachgewiesen werden. Die Auslenkung der Drehwaage wird uber Beleuchtungseinrichtung, Drehspiegel und Schreiber registriert. Der Schreiber tragt hierbei eine Photozellenanordnung, mittels der er dem Lichtstrahl nachgefuhrt wird. Der Lichtweg betragt 7 m. Die Empfindlichkeit der Drehwaage bezogen auf den Schreiber betragt bei 7 m Lichtweg 25 dyn cm/cm. Die Drehwaage war durch Ol und Dampferflugel aperiodisch gedampft. Die ungedampfte Eigenschwingungszeit betragt 120 s. --- **Bild 2:** ![](pesch2.jpg) P = Probe ~ G = Gewicht ~ S = Drehspiegel ~ D = Oldampfung ~ L = gelenkige Aufhangung: B = Schreiber (in Nachfolgeschaltung) ~ s = Lichtweg (7 m) ~ A = Lichtquelle --- Die Einkopplung von Hochfrequenz erfolgte kapazitiv uber Luftkondensatoren auf die auf der Drehwaage befindliche Probe (in Einzelversuchen wurde auch induktiv eingekoppelt) [4]. Die HF-Spannungen betrugen bis etwa 10 V effektiv. Die Leistungen lagen im Bereich von 20 Mikrowatt bis einige 100 Milliwatt. Zur Hochfrequenzerzeugung wurde ein Gegentakt-Oszillator, der einen Gegentakt- Leistungsverstarker aussteuern konnte verwendet. Im allgemeinen wurde jedoch der Endverstarker nicht benutzt, sondern nur der Anteil an Hochfrequenz, welcher vom Oszillator uber die Gitteranodenkapazitat des Endverstarkers in die Versuchsanordnung gelangte (Spannungsdampfungsfaktor etwa 100 bis 200). Die volle Leistung des Gegentaktverstarkers bei voller Aussteuerung betragt 20 bis 50 Watt. Bei Verwendung der Leistungsendstufe konnte jedoch bei den bisher durchgefuhrten Experimenten zunachst keine weitere Steigerung der Effekte festgestellt werden (Sattigungserscheinung). Demzufolge wurde ein Grossteil der Versuche ohne Leistungsverstarker und daher mit sehr geringem Leistungsniveau gefahren Die Frequenzmessung erfolgte mit achtstelligen digitalen Frequenzzahlern. --- **Bild 3: Ansicht der Drehwaage von schrag oben ~** Ein Teil der Verkleidung ist hierbei entfernt. Man erkennt die Dampfungsvorrichtung sowie das zur Eichung dienende Spulenpaar. Dieses Spulenpaar erzeugt ein Magnetfeld, welches ein bekanntes Drehmoment auf eine weitere, an der Waage befestigte, stromdurchflossene Spule ausubt. ![](pesch3a.jpg) --- **4. Durchgefuhrte Versuchsarbeit** Zunachst wurden zwei im Jahre 1970 fertiggestellte Drehwaagen ausgedehnten Null-Laufen unterzogen. Es konnte keine Koinzidenz mit Temperaturschwankungen und Gebaudebewegungen (kontrolliert mit einer elektronischen Libelle auf Bogensekunden genau) festgestellt werden. Ebenfalls sind elektrostatische Effekte auszuschliessen (Bespruhen der behandelten Isolierteile mit Hochspannung aus einem 15 Kilovolt- Transformator fuhrte nach entsprechenden Modifikationen zu keinerlei Effekten mehr). Ferner ist kein Einfluss ausserer statischer Magnetfelder feststellbar. Zu diesem Zweck wurde die gesamte Anordnung mit einem Spulensystem umgeben, mit dem ein Magnetfeld bis etwa zum Hundertfachen der Horizontalintensitat des erdmagnetischen Feldes erzeugt werden konnte. Es war kein Einfluss auf die Drehwaage feststellbar. Untersuchungen uber den Einfluss von Luftbewegungen auf Ausschlage der Drehwaage zeigten, dass vor allem thermische Turbulenz einen Einfluss haben kann, wenn die Drehwaagenverkleidung ein zu grosses Volumen besitzt. Nach langeren Versuchen wurde schliesslich eine aus Holz bestehende Verkleidung, welche die Drehwaage in moglichst geringem Abstand umgibt, gewahlt, wodurch bei der bestehenden Empfindlichkeit der Drehwaage der Einfluss dieser Luftturbulenzen praktisch vollig eliminiert werden konnte. Es ist uberdies zu bemerken, dass sich diese Drehwaage als bemerkenswert zuverlassiges Messinstrument erwiesen hat. Es verbindet die Eigenschaften, wie hohe Empfindlichkeit gegenuber der Messgrosse, mit sehr geringer Empfindlichkeit gegenuber ausseren mechanischen Storungen in ahnlicher Weise wie etwa ein Galvanometer. Es ist ferner interessant festzustellen, dass die Empfindlichkeit der Drehwaage etwa um einen Faktor 103 bis 104 geringer ist wie diejenige der Drehwaagen 1. und 2. Art nach Eotvos, die aus diesem Grund nurmehr im Hochvakuum zu einwandfreier Funktion gebracht werden konnen. Nachdem nach diesen Vorbereitungsarbeiten die Null-Laufe der Drehwaagen sichergestellt waren und die 2. Drehwaage in Koinzidenzanordnung in einem anderen Teil des Gebaudes untergebracht war, wurde mit der Versuchsdurchfuhrung begonnen. Es wurde entluftetes Wasser - vornehmlich Leitungswasser -, aber auch entsalztes Wasser von Raumtemperatur in die Probe unter Benutzung einer Wasserstrahlpumpe eingefuhrt. Das Wasser verblieb in der geschlossenen Probe wahrend einer gesamten Versuchsperiode - im allgemeinen 4 bis 6 Wochen. Die Probe wurde zunachst auf die Drehwaage gesetzt und zusatzliche Null-Laufe gefahren. Sie waren einwandfrei und entsprachen den ublichen Erwartungen. Dann wurde die Probe durch Hochfrequenzeinspeisung (Dauer im allgemeinen ca. 1 bis 2 Minuten) aktiviert. In einigen Fallen wurde diese Aktivierung mehrmals in Pausen von einigen Minuten wiederholt. Die eingespeiste Leistung betrug im allgemeinen etwa 20 Mikrowatt bis 100 Milliwatt. Im Verlauf von drei Jahren wurden etwa uber 200 Versuche durchgefuhrt. Die meisten dieser Versuche wurden nach etwa zwei Tagen abgebrochen. Etwa 12 Versuche wurden uber langere Zeit (6 bis 8 Wochen) durchgefuhrt. Bei allen diesen Versuchen war die zweite Drehwaage lediglich mit Ballast versehen im Betrieb. Es konnte niemals Koinzidenz, etwa mit Gebaudeschwingungen, tektonischen Vorgangen usw. festgestellt werden. Auch Gezeiteneinflusse, wie sie etwa bei den Drehwaagen nach Eotvos auftreten konnen, kommen hier wegen vergleichsweise wesentlich geringerer Empfindlichkeit der Anordnung nicht in Betracht. --- **Bild 4: Typischer stationarer Versuchsaufbau ~** Man erkennt im Vordergrund rechts die Probe, in welche kapazitiv Hochfrequenz uber ein Anpassglied eingespeist wird. Im Hintergrund entsprechende Gerate zur Erzeugung und Messung geeigneter Hochfrequenz. Dieser staionare Versuchsaufbau dient lediglich zur Messung der Hochfrequenzeigenschaften der Probe. Beim aktiven Versuch befindet sich lediglich die Probe auf der Drehwaage, wahrend die Einspeisung der Hochfrequenz kapazitiv erfolgt. Die elektrostatische Kraftwirkung der Kondensatorplatten ist dabei um zwei Grossenordnungen kleiner als der kinetobarische Effekt und kann daher vernachlassigt werden. ![](pesch4a.jpg) --- **5. Versuchsergebnisse** Die Versuchsergebnisse konnen wie folgt wiedergegeben werden: 1. Einspeisung von geeigneter Hochfrequenzenergie auf bestimmte Proben hat Kraftwirkungen auf die Probe zur Folge. Die von uns mit einer speziellen Drehwaage gemessenen Krafte lagen im Bereich von 10 dyn (Bild 5, 6). Es ist anzunehmen, dass weit grossere Kraftwirkungen auftreten konnen, wie aus Messprotokollen von R. G. Zinsser hervorgeht, wonach von ihm in seltenen Fallen Kraftwirkungen bis zu 1500 dyn uber mehrere Stunden beobachtet wurden. Die zur Verwendung geeigneten Frequenzen mussen genau eingehalten werden. Sie die vermutlich diskret verteilt sind und ein Ansprechen der Probe zur Folge haben konnen. Die genaue Einhaltung der jeweiligen Frequenzen ist erforderlich. Die verwendeten Frequenzen lagen im Bereich von 30 bis 40 MHz, 120 bis 130 MHz, 200 bis 350 MHz. Bei einer Sinuseinspeisung konnten keine dynamischen Effekte nachgewiesen werden. Anscheinend sind Oberwellenanteile erforderlich. Einspeisung von Hochfrequenzenergie mit einem grid-dip-Meter, etwa bei Bestimmung von Resonanzfrequenzen, ergab ebenfalls Effekte --- **Bild 5: Typische Kurzzeiteffekte als Folge von Hochfrequenzeinspeisung ~** Der Abstand von der Null-Linie entspricht Auslenkungen der Drehwaage. Zum Vergleich ist oben ein Null-Lauf der Drehwaage angegeben. Die Hochfrequenzeinspeisung erfolgte teils uber einen entsprechenden Oszillator, teils uber einen entsprechenden Oszillator, teils uber ein Grid-dipmeter (GD). Die vierte Reihe gibt den Einfluss ausserer Storquellen auf die aktivierte Probe wieder (Leuchtstoffrohren, Funken). ![](pesch5.jpg) --- **Bild 6: Typische Kurzzeiteffekte als Folge von Hochfrequenzeinspeisung ~** GD bedeutet Einspeisung uber ein Grid-dipmeter; die Zahlen daneben sind Frequenzangaben. Auch der maximale Wert der eingespeisten Leistung (mW, 5W) ist angegeben. M bedeutet zusatzliche Uberlagerung eines magnetischen Gleichfeldes vom hundertfachen Betrag der Horizontalintensitat des erdmagnetischen Feldes (Z-Ti ist eine Probenbezeichnung). Auch die absolute Empfindlichkeit der Drehwaage (dyncm/cm) ist angegeben. Die kurzen vertikalen Striche der Messkurven sind Zeitmarken (Abstand 1 Stunde) mit entsprechenden Angaben der Tageszeit. Interessant ist ein Vergleich der Messkurven in der untersten Reihe mit den ubrigen Messkurven. Im Gegensatz zu den anderen Messkurven befand sich die Probe bei den in der letzten Reihe dargestellten Messergebnissen in der Mitte der Drehwaage unterhalb der bifilaren Aufhangung und nicht wie sonst an dem einen Ende des Waagebalkens. Trotz Aktivierung sind in der untersten Reihe gegenuber vorher praktisch keine Auslenkungen vorhanden, was auf eine Kraftwirkung und nicht etwa auf eine Drehmomenteinwirkung hinweist. ![](pesch6.jpg) --- 1. Die Kraftwirkungen konnten nicht auf bekannte Wechselwirkungen mit elektrischen oder magnetischen Feldern oder auf aussere Storeinflusse wie Luftbewegung, Erwarmung, Gebaudeerschutterungen usw. zuruckgefuhrt werden. Es handelt sich im Rahmen der bisherigen Ergebnisse um ein neuartiges Phanomen. 2. Die Kraftwirkungen halten auch nach Abstellen der hochfrequenten Energiezufuhr an und zeigen einerseits kurzperiodischen (ca. 2 Stunden) und andererseits langperiodischen Charakter (Tage) (BILD 8, 9). 3. Die eingespeiste Hochfrequenzleistung lag im Gebiet von maximal bis zu etwa 100 Milliwatt, die Dauer der Einspeisung maximal bis zu 5 Minuten. Erwarmungseffekte der Probe sind damit ausgeschlossen. 4. Derartige "aktivierte" Proben reagieren dynamisch auf schwachste kurzzeitige aussere Hochfrequenzeinwirkungen, beispielsweise das Einschalten von Leuchtrohren, "Verbraten" von Schichtwiderstanden, Funkentladungen in grosserer Entfernung, Hochfrequenzoszillatoren, welche sich nicht im Versuchsraum befinden, sowie auf Blitze. Die damit zusammenhangenden Effekte, die im wesentlichen Ausschlage mit Zeitdauer von 1 bis 2 Stunden zur Folge haben, machen naturlich eine einwandfreie Versuchsausfuhrung sehr schwierig, da mit den vorhandenen Mitteln eine vollkommene Abschirmung gegenuber ausseren Hochfrequenzstorungen nicht moglich war. Der Einfluss dieser ausseren hochfrequenten Storungen kann also ebenfalls wie die bewusste Einkopplung von Hochfrequenzenergie zu dynamischen Effekten Anlass geben. Der Einfluss dieser ausseren Hochfrequenzstorungen kann bereits bei derartig geringem Storniveau erfolgen, dass unter Umstanden die Anwesenheit von Personen im Versuchsraum bereits ausreichend ist, um bei vorherigen aktivierten Proben auf der Drehwaage Ausschlage bis zu etwa 2 Stunden Dauer hervorzurufen. Es konnte dabei kein Einfluss ausserer, durch die Anwesenheit von Personen bedingten Storungen nachgewiesen werden, wie beispielsweise Erwarmung der Luft durch eintretende Personen, Luftbewegungen, Bodendurchbiegungen usw. Es ist daher anzunehmen, dass das von Lebewesen ausgesandte Hochfrequenzfeld, welches bis ins Mikrowellengebiet reichen kann, fur diesen Einfluss verantwortlich gemacht werden muss. 5. Bei aktivierten Proben treten ferner Langzeiteffekte auf. Die Drehwaage macht periodische Ausschlage mit einer Zeitdauer von etwa 12 Stunden, denen weitere Kurzzeiteffekte uberlagert sind, die moglicherweise von ausseren hochfrequenten Storquellen stammen (BILD 8, 9). Die langperiodischen Ausschlage sind vermutlich auf die Sonnentatigkeit oder auf "Spherics" zuruckfuhrbar. Der Einfluss des sichtbaren Sonnenlichts ist jedoch auszuschliessen, da der Versuchsraum nach aussen stets vollstandig abgedunkelt ist, so dass nur der im Radiobzw. Mikrowellengebiet befindliche Anteil der Sonnenstrahlung und der Atmosphare dafur infrage kommt. Diese Langzeiteffekte klingen mit Zeiten von etwa 1 bis 2 Monaten ab. 2. --- **Bild 7: Tabelle von spezifischen Impulsen fur verschiedene Antriebsverfahren ~** ![](pesch7a.jpg) --- **Bild 8: Typische Langzeiteffekte mit uberlagerten Kurzzeiteffekten ~** Im Vergleich sind Null-Laufe der Drehwaage (strichlierte Kurven) sowie auf den Tag genau ein Jahr spater Laufe mit bereits vor langerer Zeit aktivierten Proben aufgetragen. Man erkennt deutlich langperiodisches Verhalten (die Zahlenangaben oben bedeuten die Tageszeit) mit kurzperiodischen Uberlagerungen. Im Vergleich ist in der untersten Reihe der Einfluss einer simulierten Storung auf die Drehwaage aufgetragen. Das Wasser der Probe wurde uber einen Heizwiderstand mit 50 W Leistung bis zu einer Temperatur von 800 degC aufgeheizt. Die Stromzufuhr erfolgte uber Goldstreifen von 20 5m Starke. ![](pesch8.jpg) --- **Bild 9: Typische Langzeiteffekte mit uberlagerten Kurzzeiteffekten. ~** Die Kurzzeiteffekte sind teils durch beabsichtigte hochfrequente Energiezufuhr (3. und 5. Reihe von oben), teils durch den Einfluss ausserer hochfrequenter Storungen entstanden (2. und 4. Reihe von oben). ![](pesch9.jpg) --- **6. Folgerungen hinsichtlich dynamischer Wirkungen** Wenngleich die bisher nachgewiesenen Krafte noch nicht die Grossenordnung erzielt haben, wie sie etwa bei elektrischen Triebwerken auftreten, so bietet das Vorhandensein derartiger, bisher unbekannter Kraftwirkungen, fur die eine sinnvolle Ubereinstimmung mit den Axiomen der Mechanik erst gefunden werden muss, Anlass genug fur weitere Untersuchungen - auch im Hinblick auf neue, sehr unkonventionelle Antriebsprinzipien. Beispielsweise konnte an Proben, die 120 s einem Hochfrequenzfeld mit einem Energiefluss von etwa 1 Milliwatt ausgesetzt waren, Kraftwirkungen zwischen 5 und 10 dyn uber 2 Stunden beobachtet werden. Dem entspricht ein gespeicherter Impuls von 3,6\*10e4 bzw. 7,2\*10e4 s oder auf die eingespeiste Energie bezogen ein gespeicherter Impuls von 3.6\*10e4 bzw. 7.2\*10e4 s oder auf die eingespeiste Energie bezogen ein gespeicherter Impuls von(vgl. BILD 7). Dieser Wert ubertrifft denjenigen konventioneller Antriebsverfahren um mehrere Zehnerpotenzen (BILD 7). Diese Tatsache bietet Anlass genug, dieses Phanomen weiter zu untersuchen. Selbstverstandlich muss versucht werden, die Frage zu beantworten, inwieweit dieses Phanomen sich auf bekannte physikalische Effekte zuruckfuhren lasst. Eine sorgfaltige Analyse aller Moglichkeiten zeigt jedoch, dass bisher noch kein physikalischer Effekt bekannt ist, der zur Erklarung dieses Phanomens herangezogen werden kann. Ursprunglich wurde versucht, diese dynamischen Effekte durch Drehmomente zu erklaren, die durch Spin-Umklapp-Prozesse (Veranderung des Drehimpulses) - beispielsweise bei Kern-Spin-Resonanz bzw. Dipol-Dipol-Resonanz - hervorgerufen werden. Bei Gultigkeit dieser Hypothese wurde durch Zufuhr von Hochfrequenzenergie bei Vorliegen entsprechender Resonanzfrequenzen in der Probe eine Spin-Orientierung auftreten, die mit entsprechender Relaxationszeit abgebaut wird und zufolge der Drehimpulsanderung Drehmomente und damit dynamische Effekte auf die Probe ausuben wurde. Damit waren Verbindungen zur Kern-Spin-Resonanz gegeben. Die genaue Untersuchung der Effekte hat aber gezeigt, dass K r a f t e und nicht D r e h m o m e n t e vorliegen. Der Ausschlag der Drehwaage ist namlich von der Lage der Probe auf der Drehwaage abhangig, was eindeutig das Vorliegen von Kraften beweist. **7. Folgerungen im Hinblick auf neuartige Informationsubertragung** Obwohl die bisherigen experimentellen Ergebnisse unter Anlegung allerstrengster Massstabe noch nicht als vollstandig gesichert gelten konnen, ergeben sich bemerkenswerte Hinweise auf daraus abzuleitende Entwicklungsmoglichkeiten. Ferner lassen sich Grundlagen schaffen, die zur Basis eines zukunftigen experimentellen und theoretischen Versuchsprogrammes dienen. Zweifellos handelt es sich hier um einen elektromagnetischen Effekt, welcher in Materie Veranderungen bewirkt. Diese Veranderungen sind uber langere Zeit hin in gespeicherter Form vorhanden und konnen von dynamischen Effekten begleitet sein. Uber die Natur dieser dynamischen Effekte kann derzeit noch nichts ausgesagt werden. Zunachst wurde versucht, diese dynamischen Effekte durch Drehmomente zu erklaren, die durch Spinumklapprozesse (Veranderung des Drehimpulses) - eben bei Kernspinresonanz -.hervorgerufen werden. Bei Gultigkeit dieser Hypothese wurde durch Zufuhr von Hochfrequenzenergie und bei Vorliegen entsprechender Resonanzfrequenzen in der Probe eine Spinorientierung auftreten, die mit entsprechender Relaxationszeit im Verlauf von 1 bis 2 Stunden abgebaut wird und zufolge der Drehimpulsanderung Drehmomente und damit dynamische Effekte auf die Probe ausuben wurde. Abschatzungen zeigen jedoch, dass diese Hypothese aus verschiedenen, hier nicht angefuhrten Grunden zu Widerspruchen fuhrt und fur den vorliegenden Fall nicht anwendbar sein durfte. Es steht derzeit lediglich fest, dass die Drehwaage als Detektor fur irgendwelche Vorgange dient, welche mit nahezu lacherlich geringen Hochfrequenzleistungen ausgelost werden konnen. Gerade die Moglichkeit, hier mit ausserordentlich geringen Leistungen Effekte zu erzielen, ist von hochster Bedeutung. Das Auftreten dynamischer Effekte bei Vorliegen ausserer Storquellen, die relativ weit von der Versuchsanordnung entfernt sein konnen, zeigt, wie empfindlich diese Anordnung auf derartige Hochfrequenzeinflusse anspricht. Das ebenfalls festgestellte Auftreten dynamischer Effekte bei Anwesenheit von Versuchspersonen im Raum konnte moglicherweise durch das von Lebewesen erzeugte ausserst schwache Hochfrequenzfeld erklart werden. Die hohe erforderliche Frequenzkonstanz lasst ferner darauf schliessen, dass in der Probe Resonanzvorgange mit sehr geringer Halbwertbreite ablaufen konnen (wie es ja auch bei Kernspinresonanz und Dipol-Dipolresonanz in Flussigkeiten und Gasen der Fall ist, wo Halbwertbreiten von einigen Hertz durchaus realisiert sind). Dies legt den Schluss nahe, dass zufolge dieser geringen Halbwertbreiten einerseits die Moglichkeit besteht, mit ausserordentlich geringen Hochfrequenzleistungen Effekte zu erzielen, wenn nur die Frequenz genugend konstant gehalten wird. Eine untere Grenze fur die erforderliche Hochfrequenzleistung andererseits ist gegeben, wenn die eingespeiste Hochfrequenzleistung den auf das Frequenzintervall der Halbwertbreite entfallenden Anteil der thermischen Rauschleistung grossenordnungsmassig erreicht. Bei Halbwertbreiten von einigen Hertz sind die Leistungen von etwa 10e-20 Watt. Wenngleich hiermit die dynamischen Wirkungen nicht erklart werden konnen, geben diese Uberlegungen doch Hinweise dafur, weshalb die verwendete experimentelle Anordnung auf aussere elektromagnetische Storeinflusse so empfindlich reagieren kann. Beispielsweise ist die Leistungsflussdichte eines Senders von 1 Watt Sendeleistung in einer Entfernung von 10e5 km = 10e-21 Watt/cm2, so dass Signalquellen unter diesen Umstanden noch auf ausserordentlich grosse Entfernung wirken konnen. Die Moglichkeiten, die sich hier fur eine Informationsubertragung ergeben konnen, gehen aus dem bisher Gesagten wohl unmittelbar hervor und bedurfen keiner weiteren Andeutungen. Betrachtet man ferner die Ausbreitung elektromagnetischer Energie unter den hier vorliegenden Bedingungen, dann ergeben sich ebenfalls sehr interessante Aspekte. Normalerweise wird die elektromagnetische Energie bei Ausbreitung in Materie absorbiert. Dies geschieht einerseits in Isolatoren durch dielektrische Verluste und andererseits in elektrischen Leitern durch Wechselwirkung von Elektronen mit dem Kristallgitter. Betrachten wir zunachst die Ausbreitung in Isolatoren (keine Verlustmechanismen, die durch Leitungselektronen verursacht werden). In diesem Fall besteht die Moglichkeit, dass in ahnlicher Weise wie beim Maser Inversion von Besetzungszustanden vorliegen kann, was zusammen mit der einfallenden elektromagnetischen Welle induzierte Emission und damit einen koharenten Verstarkungsmechanismus ermoglicht. Dies kann zu einer Verringerung der bei der Ausbreitung auftretenden Dampfungsverluste (dielektrische Verluste) fuhren. Die Inversion der Besetzungszustande konnte durch stets vorhandene Hochfrequenzenergie hoherer Frequenz zustande kommen (Pumpfrequenz). Bei Ausbreitung einer elektromagnetischen Welle in Wasser beispielsweise wurde dies bedeuten, dass zufolge Absorption von geeigneter Hochfrequenzenergie, die entweder von der Sonne, von Gewittertatigkeit oder anderer atmospharischer Tatigkeit oder aber auch von der weltweiten Verwendung elektrischer Energie stammen kann, im Wasser Energiezustande in entsprechenden Inversion auftreten. Wird nunmehr ein Hochfrequenzsignal mit geeigneter Frequenz in das Wasser eingeleitet, so ware es durchaus denkbar, dass durch induzierte Emissionen die Ausbreitung elektromagnetischer Wellen entsprechend dem oben Gesagten uber weite Entfernungen moglich wird. Die Intensitat der hochfrequenten elektrischen bzw. magnetischen Feldstarke kann dabei ausserordentlich gering sein - ja moglicherweise sogar unterhalb des thermischen Rauschpegels liegen. Es ist dabei nur erforderlich, dass die Halbwertbreite der mit der induzierten Emission verknupften Resonanzvorgange entsprechend gering, d. h. die Lebensdauer der Inversionszustande entsprechend hoch ist. Hieraus konnte sich eine Moglichkeit ergeben, Signale und damit Informationen uber weite Entfernungen durch Wasser, moglicherweise sogar durch wasserfuhrende Schichten zu ubertragen. Voraussetzung fur eine wirkungsvolle Informationsubertragung ware jedoch ein geeignetes schmalbandiges Empfangssystem mit Bandbreiten in der Grossenordnung von einigen Hertz. Derzeit konnen noch keine genauen Aussagen uber die zur Ubertragung erforderlichen Frequenzen gemacht werden. Nach den bisherigen experimentellen Ergebnissen konnen dieselben im Ultrakurzwellengebiet und moglicherweise auch im Mikrowellengebiet liegen. Auch die Ausbreitung elektromagnetischer Energie in metallischen Leitern kann gegenuber der herkommlichen Auffassung Modifikationen aufweisen, wenn die Intensitat des elektromagnetischen Feldes der Welle sehr klein wird. Fallt beispielsweise eine elektromagnetische Welle mit hoher Intensi.at auf eine Metalloberflache, dann werden die freien Elektronen im Metall durch den elektrischen Feldvektor zum Mitschwingen mit der Welle angeregt. Dieses Mitschwingen erfolgt bei grossen Feldamplituden koharent, d. h. es besteht innerhalb grosserer lokaler Bereiche eine eindeutige Phasenbeziehung zwischen den schwingenden Elektronen. Dies hat zur Folge, dass sich die durch die oszillierenden Elektronen erzeugten elektromagnetischen Felder der einfallenden elektromagnetischen Welle uberlagern und diese durch Superposition ausloschen. Dies ist letzten Endes der bekannte Skineffekt. Das Ausloschen durch Interferenz wird gestort, wenn die eindeutige Phasenbeziehung zwischen den schwingenden Elektronen gestort ist, was dann der Fall ist, wenn die Elektronen durch Stosse Energie an das Gitter abgeben. Da diese Stossprozesse vollig irregular verlaufen, wird die Koharenz gestort, so dass die Eindringtiefe beim Skineffekt mit zunehmender Wechselwirkung der Leitungselektronen mit dem Gitter - also mit zunehmendem spezifischen Widerstand des Materials - ebenfalls zunimmt. Betrachten wir nun eine elektromagnetische Welle, wo der elektrische Feldvektor dem Betrag nach so gering ist, dass der Energiezuwachs der Leitungselektronen klein gegenuber der thermischen Energie der Elektronen ist. In diesem Fall lasst sich zeigen\*, dass hier ein andersartiges Verhalten als beim normalen Skineffekt vorliegt. Bei Erklarung des Skineffektes wird bekanntlich stets angenommen, dass die Energie der schwingenden Elektronen gross gegenuber ihrer mittleren thermischen Energie ist. Bei Berucksichtigung der thermischen Energie der Leitungselektronen ist eine grossere Eindringtiefe als beim normalen Skineffekt moglich. Diese Eindringtiefe ist durch die Thermalisierung der einfallenden elektromagnetischen Energie durch Streuung an den Leitungselektronen gegeben. Der Unterschied gegenuber dem gewohnlichen Skineffekt ist nun augenscheinlich. Beim Einfall einer elektromagnetischen Welle entsprechend schwacher Intensitat werden Elektronen zum Mitschwingen angeregt. Diese Elektronenschwingungen stellen aber nur eine kleine Storung der stochastischen Bewegung der Elektronen zufolge ihrer thermischen Eigenbewegung dar. Auf diese Weise besteht keine Koharenz zwischen den schwingenden Elektronen, und eine Ausloschung der einfallenden Welle durch Interferenz kann auf diese Weise nicht stattfinden, da sich diese Anteile der schwingenden Elektronen zeitlich und raumlich gesehen ausmitteln. Hiermit soll nur gezeigt werden, dass auch in metallischen Leitern durchaus die Moglichkeit einer Ausbreitung elektromagnetischer Energie unterhalb des Rauschpegels uber grossere Entfernungen moglich ist. Dies wurde bedeuten, dass sich elektromagnetische Energie nicht auf so einfache Weise wie bisher angenommen durch metallische Leiter vollstandig abschirmen lasst. Im Rahmen des Skineffektes ist naturlich eine Abschirmung moglich. Diese kann aber nur bis zum Rauschpegel gehen. Innerhalb des Rauschpegels besteht durchaus die Moglichkeit einer Ausbreitung von elektromagnetischer Energie. Es ist einzusehen, dass diese Aspekte fur die Ubertragung von Signalen und Informationen von grosster Bedeutung sein konnen. Die bisher geausserten Gedanken und Moglichkeiten konnen jedoch erst dann Bedeutung erlangen, wenn extrem schmalbandige Empfanger fur elektromagnetische Energie bekannt sind, welche auf extrem schwache Signale unterhalb des thermischen Rauschpegels ansprechen konnen. Diese Ergebnisse, die moglicherweise Zugange in vollig neuartige und noch nicht ubersehbare Regionen menschlichen Wissens eroffnen konnen, werden in ihrer Bedeutung noch gesteigert, wenn man bedenkt, dass hier auch biologische Aspekte berucksichtigt werden mussen. Die Erzeugung sowie Absorption von elektromagnetischer Energie derart geringer Intensitat im entsprechenden Frequenzbereich ist auch in der Molekularstruktur der Zelle moglich und durfte bei der Evolution des Lebens eine nicht zu unterschatzende Rolle gespielt haben. Berucksichtigt man in der UdSSR veroffentliche Arbeiten auf diesem Gebiet, dann besteht die Moglichkeit einer Informationsubertragung zwischen Zellen unter Benutzung elektromagnetischer Wellen. Es zeichnet sich hier die Entwicklung einer Wissenschaft im Grenzbereich zwischen Physik, Psychologie und Biologie ab, der sicher in etwa 20 Jahren eine zentrale Rolle zugewiesen sein wird. **8. Zukunftiges Programm** Ein zukunftiges Programm muss hier vor allem eine Sicherung der experimentellen Ergebnisse unter Anwendung allerstrengster Massstabe einschliessen. Konkret gesprochen bedeutet dies die Anbringung der Drehwaage im Hochvakuum, um Luftbewegungen auszuschliessen, wobei die Vakuumkammer gleichzeitig so weit wie moglich als Abschirmung fur aussere elektromagnetische Strahlung dient. Die Wiederholung der bisher durchgefuhrten Versuchsreihe mit einer derartig verbesserten Anordnung wurde dann bei positivem Ergebnis die unanfechtbare Bestatigung der beschriebenen Effekte bedeuten. Zusatzlich sind die Untersuchungen uber einen grosseren Frequenzbereich als bisher auszudehnen. Untersucht wurde der Frequenzbereich von etwa 30 Megahertz bis 1,4 Gigahertz. Die in Abschnitt 5 angefuhrten Langzeiteffekte lassen einen starken Einfluss von elektromagnetischer Strahlung der Sonne moglich erscheinen. Demzufolge muss der untersuchte Frequenzbereich auf das Mikrowellenspektrum der Sonne, d. h. bis etwa 20 Gigahertz, ausgedehnt werden. Abgesehen von der Messung der dynamischen Effekte mit der Drehwaage entspricht dies im wesentlichen der Anwendung von Hochfrequenzspektroskopie mit entsprechenden Geraten und Nachweismethoden. Dabei muss vor allem die Absorption von Hochfrequenzenergie in der Probe selbst mit entsprechenden Methoden untersucht werden. Ferner muss ein Empfanger fur elektromagnetische Wellen zur Verfugung stehen, der schwachste Signale aus dem thermischen Rauschen heraus nachweisen kann. Ein derartiges Gerat kann unter Benutzung der Erkenntnisse auf dem Gebiet der Kernspinresonanzspektroskopie entwickelt werden. Bekanntlich stellen bestimmte, in der Kernspinresonanzspektroskopie verwendete Proben Resonanzsysteme mit Halbwertbreiten bis zu 1 Hertz hinunter dar, wobei sich thermische Storungen, die eine Erhohung dieser Bandbreite bewirken wurden, zeitlich und raumlich ausmitteln. **9. Zusammenfassung** Es wird uber Arbeiten berichtet, die einem dynamischen Effekt zugrunde liegen, der auftritt, wenn entsprechende wasserhaltige Proben Hochfrequenzfeldern ausgesetzt werden. Im Rahmen der experimentellen Moglichkeiten konnten dynamische Effekte sowie ein Einfluss schwachster ausserer Storfelder auf diese Proben nachgewiesen werden. Die dynamischen Wirkungen, deren experimenteller Befund vollig eindeutig ist, deren Erklarung bzw. Zuruckfuhrung auf bekannte Phanomene bisher nicht gelungen ist, entsprechen Kraften in der Grossenordnung von 1 bis 10 dyn. Die beobachteten Kraftwirkungen bauen sich bei Einkopplung von Hochfrequenzenergie auf und konnen nach Abstellung der Energiezufuhr anhalten. Zeitkonstanten bis zu 2 Stunden konnten dabei festgestellt werden. Obgleich die bisher nachgewiesenen Kraftwirkungen noch nicht die Grossenordnung erreicht haben, wie sie etwa bei elektrischen Triebwerken auftreten, bietet das Vorhandensein derartiger, bisher unbekannter Kraftwirkungen, fur die eine sinnvolle Ubereinstimmung mit den Axiomen der Mechanik gefunden werden muss, Anlass genug fur weitere Untersuchungen auch im Hinblick auf sehr unkonventionelle Antriebsprinzipien. Hervorzuheben ist dabei das ausserst geringe Leistungsniveau (20 Mikrowatt bis einige 100 Milliwatt), welches diesen Effekt hervorrufen kann. Diie Frequenz der eingespeistenHochfrequenzenergie muss ausserordentlich konstant gehalten werden, wenn Effekte erzielt werden sollen. Es bestehen Hinweise darauf, dass es sich hierbei um charakteristische Eigenschaften der Probe handelt. Ferner gibt es Hinweise, dass hierbei periodische Signale nachgewiesen werden konnen, die im thermischen Rauschen untergehen. Es wurde darauf hingewiesen, dass die Ausbreitung derartig schwacher Hochfrequenzsignale sowohl in Isolatoren als auch in Leitern eine gegenuber dem bisher Geubten abweichende Betrachtungsweise verlangt. Dies vor allem deshalb, weil durch induzierte Emission ein Verstarkungsmechanismus existieren kann, der eine Ausbreitung schwachster elektromagnetischer Signale uber weite Entfernungen ermoglichen kann. Hinsichtlich der Ausbreitung schwachster elektromagnetischer Signale in Leitern wurde darauf hingewiesen, dass hier ebenfalls gegenuber dem bisher Bekannten abweichende Betrachtungsweisen erforderlich sind, weil hier die durch das elektromagnetische Feld auf die Elektronen ubertragene Zusatzenergie klein gegenuber der thermischen Energie der Elektronen ist. Dadurch ist eine vollige Abschirmung elektromagnetischer Energie, wie sie bei Verwendung von Metallen allgemein angenommen wird, nur bedingt moglich. Auf die Aspekte, die sich hinsichtlich der Bedeutung elektromagnetischer Energie bei biologischen Prozessen ergeben, wurde hingewiesen. Obwohl die bisherigen experimentellen Ergebnisse bei Anlegung allerstrengster Massstabe noch nicht als vollstandig gesichert gelten konnen, ergeben sich bemerkenswerte Hinweise auf daraus erwachsende Konsequenzen. Zweifellos handelt es sich um ein Phanomen, bei dem durch Zufuhr von elektromagnetischer Energie Veranderungen in Materie bewirkt werden, welche uber langere Zeit latent vorhanden sind und dynamische Effekte zur Folge haben konnen, wobei Gravitationswechselwirkung nicht auszuschliessen ist. Derzeit bleibt die Frage unbeantwortet, ob die hier geschilderten Phanomene eine Erweiterung unseres physikalischen Weltbildes zur Folge haben konnen. Die einzige Moglichkeit, hier zu weiteren Aussagen zu gelangen, besteht darin, mehr Versuchsergebnisse zur Verfugung zu haben. ---